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ケフェウス座δ星(学名はδCephei、略称はδ Cep)に代表される型で、ケフェウス型変光星とも呼ばれる。CEP型はさらに種族Iのケフェウス座δ型(DCEP)と種族IIのII型ケフェイド(CW)に細分類される。絶対等級が比較的大きく、スペクトル型がF~K型の黄色超巨星に属する周期的脈動変光星である。また、変光範囲は1~2等、周期は2~50日ほどである。この型の変光星には変光周期が長い星ほど絶対等級が明るいという性質があり、これを周期光度関係と呼ぶ。この関係を用いると、その実視等級と変光周期を測定することで距離の測定に用いることができる。いわば宇宙の灯台であり、年周視差などで測ることの出来ない1000光年以上の測定が可能である。CEP型の中には非常に明るいものもあり、他の銀河内であっても識別可能であるため、CEP型脈動変光星を用いることで、その銀河系までの距離を精密に求めることができる。
ケフェウス座δ星 --5.366日の周期で3.48等星~4.37等星の範囲を変光する。
いっかくじゅう座T星 --27.025日の周期で5.58等星~6.62等星の範囲を変光する。
おとめ座W星 --17.234日の周期で9.46等星~10.75等星の範囲を変光する。
ヘルクレス座BL星 --1.307日の周期で9.70等星~10.62等星の範囲を変光する。
こと座RR星 --0.567日の周期で7.06等星~8.12等星の範囲を変光する。
ペガスス座DH星 --0.256日の周期で9.15等星~9.80等星の範囲を変光する。
たて座δ星 --0.1937697日の周期で4.60等星~4.79等星の範囲を変光する。
トゥレイス(とも座ρ星) --0.14088143日の周期で2.68等星~2.87等星の範囲を変光する。
ほうおう座SX星 --0.055日の周期で6.76等星~7.53等星の範囲を変光する。
みずがめ座CY星 --0.061日の周期で10.42等星~11.16等星の範囲を変光する。
くじら座ZZ星-- 213秒の周期で14.13等星~14.16等星の範囲を変光する。
やまねこ座VW星-- 260秒の周期で14.55等星~14.70等星の範囲を変光する。
超対称大統一理論(Supersymmetric Grand UnifiedTheory : SUSY GUT)とは、大統一理論 (GUT) を超対称化した理論、仮説である。
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Clik here to view.素粒子標準理論ではヒッグス粒子の質量パラメータに対して2次発散が生じ、素朴にはプランク質量程度(〜1036GeV2) になると期待される。しかしながら、この質量パラメータは現実的には電弱スケール (〜Image may be NSFW.
Clik here to view.GeV2) 程度でなければならず、繰り込みを受けることによって32桁にわたる尋常ではない相殺が起きていると考えられている。これは自然がそのように選ばれていると考えることもできるが、多くの研究者は不自然なことであると認識している。この問題をゲージ階層性問題と呼ぶ。
強い相互作用(Stronginteraction)は、自然界に存在する四つの基本的な力(基本相互作用または単に相互作用ともいう)の1つである。の1つである。名称は、電磁相互作用の約100倍の強さをもつことに由来する。原子核内の核子同士を結びつける核力を指し、グルオンがハドロン同士にはたらく力を媒介する。これらの相互作用は量子色力学により説明される。いわゆる強い力である。
ペトルス・アピアヌス(Petrus Apianus)のCosmographia(アントワープ、 1539年刊)に描かれた中世のコスモス像。アリストテレスの宇宙観の延長上にある。
(太陽中心説というのは一応アリスタルコスも唱えていたとされはするが)16世紀にヨーロッパでコペルニクス(1473- 1543)によって太陽中心説が唱えられると、(それがすぐに受け入れられたわけではないが)もしこれを受け入れた場合、アリストテレス的な《重さ》《軽さ》の概念は根底から考え直さざるを得ない、ということになった。
ジオイド上(標高0)の重力加速度は、赤道上では 9.7799 m/s2と最も小さくなり、北極、南極の極地では9.83 m/s2と最も大きくなる。赤道と極地との差の主な理由は自転による遠心力であるが、自転以外にも地殻の岩盤の厚さ、種類、地球中心からの距離などによる影響も若干受ける。このため、重力を精密に測定し、標準的な重力と比較することで地殻の構造を推定することができる。測定手法には絶対重力測定と相対重力測定があり、日本では国土地理院が日本重力基準網として基準重力点を設定している。
添字は異なる U(1) であることを表しており、U(1)EM の生成子はQ=T3+Y で表される。Y は U(1)Y の生成子(ウィークハイパーチャージと呼ばれる)で、T3 は SU(2) の生成子(ウィークアイソスピンと呼ばれる)の内の1つである。
ゲージ群 | SU(2) | U(1)Y | U(1)EM |
生成子 | Ta (a=1,2,3) | Y | Q |
ゲージボソン | Image may be NSFW. Clik here to view. | Image may be NSFW. Clik here to view. | Image may be NSFW. Clik here to view. |
結合定数 | g | g' | e |
なお、2つのゲージ結合定数の比を tanθw=g'/g としたとき、θwをワインバーグ角と呼ぶ。また、e=g sinθw は電磁相互作用の結合定数(すなわち素電荷)である。
と書ける。ここでImage may be NSFW.
Clik here to view.はスカラー場の外線運動量、Image may be NSFW.
Clik here to view.はオイラー定数、Image may be NSFW.
Clik here to view.はスカラー場の質量、Image may be NSFW.
Clik here to view.は次元正則化においてdの4次元極限で0となる量、ここではImage may be NSFW.
Clik here to view.であり、括弧内の末項は4次元極限で消滅するImage may be NSFW.
Clik here to view.の一次以上の項である。ここで括弧内の第一項に発散が現れていることが分かる。しかしこれは物理的な発散ではなく計算上現れる余分な発散であり、これらの無限大は電子の質量や結合定数などの理論のパラメータの再定義によって取り除くことができる。具体的な方法は、そもそもの場の理論が場、質量、結合定数の値が発散している理論である(「裸の」パラメータ:bare parameter)として考え、そこから発散部分(counterterm)を切り離すことで物理的な有限理論を取り出し、有限理論を使って輻射補正を計算した結果現れる発散から、先に切り離した発散しているcounter termの発散を引くことで発散を相殺する、というものが最も簡単な処方であり(Minimal Subtraction scheme)このような処方をくりこみと呼ぶ。Minimal Subtraction schemeで発散を取り除いた後のスカラー場の2点関数は1-loopレベルで
不確定性原理(独:Unschärferelation 英: Uncertainty principle)とは、ある2つの物理量の組み合わせにおいては、測定値にばらつきを持たせずに2つの物理量を測定することはできない、という理論のことである。具体的には、以下のようなバリエーションがある。
右図に中性子のベータ崩壊についてファインマンダイアグラムを描いたものを示す。直線はフェルミオンを表し、波線はゲージボソンを示す。ダウンクォーク d がアップクォークu に変換されるときウィークボゾン W- を放出し、不安定なボゾンは電子 e- と反ニュートリノImage may be NSFW.
Clik here to view.に崩壊することを表している。
この図の場合は時間の流れを縦にとり、下が始状態(initial state)、上が終状態(finalstate)となっている。時間の流れを横にとった場合は、反応式(例えばImage may be NSFW.
Clik here to view.)に合わせて左を始状態、右を終状態とする場合と、S行列Image may be NSFW.
Clik here to view.に合わせて右を始状態、左を終状態とする場合がある。
ファインマンルールとは、与えられたラグランジアン密度からファインマンダイアグラムの頂点(バーテックス、verteces)、外線(externallines)、内線(internal lines)のそれぞれに物理変数からなる因子(factor)を対応させるルールのことである。物理変数からなる因子とは、多くの場合ベクトルやテンソルやスピノルである。このルールに従い、それぞれのダイアグラムに対応する因子をかけ合わせて積分すると、摂動的に、S行列から粒子の崩壊率(decayrate)、寿命、断面積(cross section)などの観測可能な物理量を計算することができる。
フェルミオンの反交換関係から出る符号(±)を掛ける。(fermionicsign)
t0 で同時に A 点を出発した粒子が、別のt1 で同時に B 点に到達する無数の経路のうちの 3 つを示している。
演算子形式(シュレーディンガーによる波動力学やハイゼンベルクの行列力学)では、系の時間発展は運動方程式(例えばシュレーディンガー方程式)を解くことで求まるが、経路積分では運動の経路に着目して、経路全体に対する大域的な視点で量子力学上の問題を扱う。ファインマンは、ポール・ディラックの論文にあった「時刻 t と t + Δt(Δt は微小とする)の2 状態間の遷移の振幅が、当該する系のラグランジアンの指数関数に対応する」という記述に着想を得て、この手法を考え出した。ファインマン自身は、この手法を使って液体ヘリウムの極低温でのロトンの励起の問題などを理論的に扱った。
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Clik here to view. 一般相対性理論(ドイツ語:AllgemeineRelativitätstheorie、英語:general theory of relativity)は、アルベルト・アインシュタインが1905年の特殊相対性理論に続いて1915年 - 1916年に発表した物理学の理論である。